努森數計算器
輸入分子平均自由程 λ 與特徵長度 L,依 Kn = λ/L 算出努森數,判別氣體流動屬連續流或稀薄流。
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計算結果
重點速覽:努森數(Knudsen number,符號 Kn)是稀薄氣體動力學與微流體中的核心無因次數,定義為『分子平均自由程』與『流動特徵長度』之比:Kn = λ/L,其中 Kn 是努森數(無因次)、λ 是分子平均自由程(m,分子連續兩次碰撞間平均飛行的距離)、L 是特徵長度(m,如通道寬度、孔徑、物體尺寸)。逐項理解:λ 反映氣體有多『稀薄』——壓力愈低、溫度愈高,分子愈少碰撞,λ 愈大;L 反映流動系統有多『小』。兩者相比:Kn 小(λ 遠小於 L)表示分子在通道內頻繁碰撞、氣體行為像連續介質,可用傳統的 Navier–Stokes 方程與無滑移邊界;Kn 大(λ 接近或大於 L)表示分子很少碰撞、連續介質假設失效,須用分子動力學或稀薄氣體方法。依 Kn 大小把氣體流動分為四個區域:Kn<0.01 連續流(Navier–Stokes 適用);0.01<Kn<0.1 滑移流(NS 加滑移邊界);0.1<Kn<10 過渡流(須 Boltzmann 方程或 DSMC);Kn>10 自由分子流(分子幾乎不互相碰撞)。舉例,常溫常壓空氣 λ≈6.8×10⁻⁸ m,微通道 L=1×10⁻⁶ m(1 μm):Kn = 6.8×10⁻⁸/1×10⁻⁶ = 0.068,屬滑移流,須考慮壁面速度滑移。用途:其一,微機電系統(MEMS)與微流控通道的流動建模;其二,真空技術與高空稀薄大氣飛行;其三,多孔介質、納米孔道與頁岩氣的滲流;其四,判別連續介質假設是否適用。使用努森數與本工具要注意幾點:一是 λ 隨壓力反比、隨溫度正比變化,須用當地條件的值;二是 L 的取法(通道寬度或孔徑)須明確;三是分區界限(0.01、0.1、10)是經驗約定、非硬性;四是同一氣體降壓或縮小尺度都會增大 Kn。總之,努森數由 Kn=λ/L 求得,是判別氣體稀薄程度與連續介質假設是否適用的核心無因次數。
計算公式
努森數:Kn = λ / L。
λ 分子平均自由程(m)、L 特徵長度(m);Kn 無因次。
分區:Kn<0.01 連續流、0.01~0.1 滑移流、0.1~10 過渡流、>10 自由分子流。
$$\mathrm{Kn} = \dfrac{\lambda}{L}$$使用說明
- 填入分子平均自由程 λ(常溫常壓空氣約 6.8×10⁻⁸ m)。
- 填入特徵長度 L(如微通道寬度或孔徑)。
- 系統依 Kn = λ/L 算出努森數;再依分區判別連續流、滑移流、過渡流或自由分子流。
空氣 λ≈6.8×10⁻⁸ m 時不同特徵長度的努森數與流動區域
| 特徵長度 L (m) | 努森數 Kn | 流動區域 | 建模方法 |
|---|---|---|---|
| 1×10⁻⁴ | 0.00068 | 連續流 | Navier–Stokes |
| 1×10⁻⁶ | 0.068 | 滑移流 | NS + 滑移邊界 |
| 1×10⁻⁷ | 0.68 | 過渡流 | Boltzmann/DSMC |
| 1×10⁻⁸ | 6.8 | 過渡流 | DSMC |
| 1×10⁻⁹ | 68 | 自由分子流 | 分子動力學 |
努森數與特徵長度成反比。L 由 100 μm 縮到 1 nm,Kn 由 0.00068 升到 68——尺度愈小氣體愈稀薄,連續介質假設逐步失效。
理財情境案例
微流控通道流動建模判別
香港微流控研究以空氣(λ≈6.8×10⁻⁸ m)流過寬 L=1 μm 的微通道。
Kn = 6.8×10⁻⁸/1×10⁻⁶ = 0.068,落在 0.01~0.1 的滑移流區。
此時傳統無滑移假設失效,須在 Navier–Stokes 上加壁面速度滑移邊界條件。
納米孔道進入自由分子流
同氣體流過孔徑 L=1 nm(1×10⁻⁹ m)的納米孔道。
Kn = 6.8×10⁻⁸/1×10⁻⁹ = 68,遠大於 10,屬自由分子流。
分子幾乎不互相碰撞、只與壁碰撞,連續介質完全失效,須用分子動力學或 DSMC 模擬。
常見問題
努森數是什麼?
努森數 Kn=λ/L 是分子平均自由程與特徵長度之比,用來判別氣體流動的稀薄程度。Kn 小氣體像連續介質、Kn 大連續介質假設失效,須用稀薄氣體方法。
努森數怎麼分區?
常用分區為:Kn<0.01 連續流(Navier–Stokes 適用)、0.01<Kn<0.1 滑移流(加滑移邊界)、0.1<Kn<10 過渡流(Boltzmann/DSMC)、Kn>10 自由分子流。界限是經驗約定。
為什麼尺度愈小努森數愈大?
因為 Kn=λ/L,特徵長度 L 出現在分母。同一氣體下把系統縮小(L 減小),Kn 就增大,氣體相對而言愈稀薄——這是微機電與納米流動須考慮稀薄效應的原因。
平均自由程 λ 受什麼影響?
分子平均自由程 λ 與壓力成反比、與溫度大致成正比。壓力愈低(真空或高空)或溫度愈高,分子碰撞愈少,λ 愈大,努森數也隨之增大。
為什麼 Kn 大時不能用 Navier–Stokes?
Navier–Stokes 方程建立在連續介質與局部熱平衡假設上,需要分子頻繁碰撞。當 Kn 大(分子稀少、少碰撞),此假設失效,須改用 Boltzmann 方程、DSMC 或分子動力學。